面临模仿电路中各种公式，若是不把握实质内容，即便知道公式，哪天换一种形式，或许就不会算了。本节首要解说运算扩大器的核算。
运算扩大器两板斧：“虚短”，“虚断”;
虚短：在剖析运算扩大器处于线性状况时，可把两输入端视为等电位，这一特性称为虚伪短路，简称虚短;
虚断：在剖析运放处于线性状况时，能够把两输入端视为等效开路，这一特性称为虚伪开路，简称虚断。
图15.8 反向扩大电路
图15.8运放的同向端接地=0V，反向端和同向端虚短，所以也是0V，反向输入端输入电阻很高，虚断，几乎没有电流注入和流出，那么R1和R2适当所以串联的，流过一个串联电路中的每一只组件的电流是相同的，即流过R1的电流和流过R2的电流是相同的。
流过R1的电流I1 = (Vi – V-)/R1 (a)
流过R2的电流I2 = (V- – Vout)/R2 (b)
V- = V+ = 0 (c)
I1 = I2 (d)
求解上面的初中代数方程得：
Vout = (-R2/R1)*Vi
这便是传说中的反向扩大器的输入输出关系式了。
图15.9 同向扩大电路
Vi与V-虚短，则 ：
Vi = V- (a)
由于虚断，反向输入端没有电流输入输出，经过R1和R2 的电流持平，设此电流为I，由欧姆定律得：
I = Vout/(R1+R2) (b)
Vi等于R2上的分压， 即：
Vi = I*R2 (c)
由上述各式得
Vout=Vi*(R1+R2)/R2
这便是传说中的同向扩大器的公式了。
图15.10 加法扩大电路
图15.10中，由虚短知：
V- = V+ = 0 (a)
由虚断及基尔霍夫定律知，经过R2与R1的电流之和等于经过R3的电流，故
(V1 – V-)/R1 + (V2 – V-)/R2 = (V- – Vout)/R3 (b)
代入(a)式，(b)式变为
V1/R1 + V2/R2 = Vout/R3;
假如取R1=R2=R3，则上式变为
Vout= —(V1+V2);
这便是传说中的加法器了。
图15.11 加法扩大电路
请看图15.11。由于虚断，运放同向端没有电流流过，则流过R1和R2的电流持平，同理流过R4和R3的电流也持平。故
(V1 – V+)/R1 = (V+ – V2)/R2 (a)
(Vout – V-)/R3 = V-/R4 (b)
由虚短知：
V+ = V- (c)
假如R1=R2，R3=R4，则由以上式子能够推导出
V+ = (V1 + V2)/2 V- = Vout/2
故 Vout = V1 + V2 也是一个加法器。
图15.12 积分扩大电路
由虚短知，反向输入端的电压与同向端持平，由虚断知，经过R1的电流与经过C1的电流持平。经过R1的电流
i=V1/R1;
经过C1的电流
i=C*dUc/dt=-C*dVout/dt ;
所以:
Vout=((-1/(R1*C1))∫V1dt;
输出电压与输入电压对时刻的积分成正比,这便是传说中的积分电路了。若V1为稳定电压U，则上式变换为
Vout = -U*t/(R1*C1) (t 是时刻)，则Vout输出电压是一条从0至负电源电压按时刻改变的直线。
图15.13 微分扩大电路
图15.13中由虚断知，经过%&&&&&%C1和电阻R2的电流是持平的，由虚短知，运放同向端与反向端电压是持平的。则： Vout = -i * R2 = -(R2*C1)dV1/dt 这是一个微分电路。假如V1是一个忽然参加的直流电压，则输出Vout对应一个方向与V1相反的脉冲。
图15.14 差分扩大电路
由虚短知：
Vx = V1 (a)
Vy = V2 (b)
由虚断知，运放输入端没有电流流过，则R1、R2、R3可视为串联，经过每一个电阻的电流是相同的， 电流
I=(Vx-Vy)/R2 (c)
则：
Vo1-Vo2=I*(R1+R2+R3) = (Vx-Vy)(R1+R2+R3)/R2 (d)
由虚断知，流过R6与流过R7的电流持平,若R6=R7， 则
Vw = Vo2/2 (e)
同理若R4=R5，则
Vout – Vu = Vu – Vo1，故
Vu = (Vout+Vo1)/2 (f)
由虚短知，
Vu = Vw (g)
由(e)(f)(g)得
Vout = Vo2 – Vo1 (h)
由(d)(h)得
Vout = (Vy –Vx)(R1+R2+R3)/R2
上式中(R1+R2+R3)/R2是定值，此值确认了差值(Vy –Vx)的扩大倍数。这个电路便是传说中的差分扩大电路了。
